Главная > Физика > Электростатика и электродинамика
<< Предыдущий параграф
Следующий параграф >>
<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Макеты страниц

§ 18. Выходное устройство фильтра.

К последнему -звену фильтра, имеющего характеристический импеданс подключим нагрузку так, как показано на фиг. 106. Постараемся найти, если возможно, такое В, при котором импеданс между точками окажется равным для всех значений так что ток будет проходить без отражения от конца, как в бесконечной линии. Полагая импеданс между равным и используя уравнение Кирхгофа, получим соотношение

разрешая которое относительно В, найдем

Фиг. 106.

Согласно выражению (10.76), для симметричного -звена имеем

а для симметричного -звена [см. выражение (10.79)] имеем

Исходя из выражений (10.100) и (10.101), получаем

и

Подставляя эти выражения в знаменатель (10.99), имеем

Те же самые соображения применимы и ко входу цепи; поэтому в отношении характеристического импеданса цепь подобна -образному звену и имеет постоянную передачи, равную постоянной передачи симметричного производного -звена типа Согласно выражениям (10.102), (10.92) и (10.93),

Если принять равным -номинальному характеристическому импедансу системы, то в полосе пропускания отношение для различных будет зависеть от так, как это показано на фиг. 107.

Фиг. 107.

Согласно изображенным здесь кривым, выбор для конечного звена обеспечивает характеристический импеданс, постоянный почти во всей полосе пропускания; тем самым ликвидируется второй недостаток простого фильтра. В линиях связи употребляются и другие, более сложные фильтры, но основные принцииы, на которых они построены, аналогичны рассмотренным выше. Влияние рассеивания энергии в сопротивлениях, которым мы всюду пренебрегли, сказывается в том, что все углы и острые пики на кривых фиг. 103, а, б, в и г и фиг. 105, а, б и в сглаживаются.

<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Оглавление