Главная > Физика > Электростатика и электродинамика
<< Предыдущий параграф
Следующий параграф >>
<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Макеты страниц

§ 4. Круглый волновод.

Рассмотрим круглый волновод радиуса а. Как следует из § 18 гл. XIV, решение уравнения (15.3), конечное на оси, будет иметь вид

где, исходя из соотношений (15.4) и (15.5), надо выбрать таким, чтобы

Фиг. 133.

Ниже приведены наиболее важные нулевые точки этих функций:

Поля для волн ТЕ, согласно соотношениям (15.4) и (15.15), определяются следующим образом:

Из соотношений (15.34), (15.35), (15.23) и (5.337) находим выражение для коэффициента затухания волн ТЕ

Мы видим, что водны с круговой симметрией, для которых обладают необычным свойством: с ростом частоты их коэффициент затухания уменьшается. Из волн типа ТЕ наибольшую критическую длину волны имеет волна типа у которой, согласно выражениям (15.35), (15.36) и (15.8), ; следующая критическая длина волны Положим см, тогда см, т. е. равна критической длине волны прямоугольного волновода, у которого см, а (см. предыдущий параграф).

Фиг. 136. (см. скан)

Для пятисантиметровых волн коэффициент затухания а равен т. е. он меньше, чем коэффициент затухания в соответствующем прямоугольном волноводе, где он равен 0,005 Вид полей для некоторых типов ТЕ-волн представлен на фиг. 136.

Поля для волн согласно соотношениям (15.16) и (15.17), определяются по формулам

Коэффициент затухания волн ТМ на основании соотношений (15.34), (15.35), (15.24) и (5.337) равен

Наибольшими значениями являются .

<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Оглавление