Главная > Физика > Электростатика и электродинамика
<< Предыдущий параграф
Следующий параграф >>
<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Макеты страниц

§ 11. Магнитное поле движущегося заряда.

Вернемся снова к силе взаимодействия двух движущихся зарядов, определяемой формулами (16.31). В соответствии с выводами § 6 можно считать, что наблюдатель в системе рассматривая силы, действующие на заряд, пересекающий ось у, со стороны другого заряда, движущегося вдоль оси х, приписывает их комбинированному действию электрического и гнитного полей второго заряда. Составляющая силы по оси х, т. е. вдоль направления движения заряда должна быть чисто электростатического характера, тогда как составляющая силы по оси у содержит и электрическую и магнитную части. Таким образом, имеем

Фиг. 142.

Здесь мы ввели угол (фиг. 142), учитывая, что, как будет показано в § 17, аберрация сигнала, посланного из равна нулю. Подставляя значения сил из соотношения (16.31), получим

В системе эта сила не меняется со временем, и поскольку представляет собой точечный заряд, то наблюдатель, находящийся в системе может считать, что заряд движется в однородном магнитном поле, индукцию которого вполне законно вычислять по формулам (16.37) и (16.38). Таким образом, магнитное поле, создаваемое зарядом оказывается равным

Радиальная составляющая напряженности электрического поля по определению и в силу соотношения (16.58) равна

Используя формулы § 2 гл. XIII, находим

Легко убедиться в том, что векторный и скалярный потенциалы, соответствующие выражениям (16.61) и (16.62), определятся следующим образом:

Следует заметить, что формулы применимы к случаю точечного заряда, движущегося равномерно и прямолинейно. Входящие в них пространственные величины определяют действительное положение заряда в момент измерения.

<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Оглавление