Главная > Математика > Теория матрицы плотности и ее приложения
<< Предыдущий параграф
Следующий параграф >>
<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Макеты страниц

4.6.3. Аксиально-симметричные атомные системы

Применим теперь результаты предыдущих разделов к случаю, когда рассеянные электроны не регистрируются. Тогда геометрией эксперимента определяется единственная ось (направление Следовательно, возбужденный атомный ансамбль должен быть инвариантен относительно поворота вокруг этой оси, и применимы результаты разд. 4.5.1.1: все мультиполи с обращаются в нуль. Если соответствующую матрицу плотности обозначить через то

где - полное сечение возбуждения состояний с магнитным квантовым числом Из соотношения (4.6.2а) следует, что

Монополь дается выражением

где - полное сечение. Подставляя (4.6.8) в (4.6.1) и используя (4.6.9), получаем

что является следствием равенства (4.6.9), и

где использовано явное выражение для -символа. В частности, при атомная система полностью определяется двумя параметрами: монополем, или полным сечением, и параметром выстроенности Никакого результирующего момента системе не передается.

<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Оглавление